因為蒸汽流量計一般絕大多數(shù)都是用渦街流量計，所以下文把渦街流量計成為蒸汽 流量計了。蒸汽作為一種重要的二次清潔能源，在電廠、石油化工、食品、機械加工等工業(yè)生產領域和人民的日常生活中占據(jù)了越來越重要的地位。為了提高蒸汽的計量水平，研究者開發(fā)了標準孔板、噴嘴以及蒸汽流量計等多種類型的蒸汽儀表，而在眾多類型蒸汽儀表中，蒸汽流量計以其結構簡單、測量范圍寬、壓損小、測量時無可動件等優(yōu)點在蒸汽計量中得到快速的推廣和使用。

隨著計算機技術的飛速發(fā)展，采用數(shù)值仿真的方法研究流體流場能夠實時、直觀地觀察到流場的變化，對研究流場具有很強的指導意義。近幾年來，不少學者利用計算機仿真對蒸汽流量計特性進行了大量研究，然而受蒸汽高溫高壓特性和蒸汽實流標定裝置的限制，目前還缺乏對蒸汽流量計在蒸汽介質下的特性研究，本文研究的重點就是利用Fluent軟件對蒸汽流量計進行蒸汽、空氣和水三種介質下的仿真研究，并與實驗數(shù)據(jù)進行對比分析，找到不同介質對蒸汽流量計特性的影響規(guī)律。

1、蒸汽流量計

蒸汽流量計（又稱旋渦流量計）是根據(jù)“卡門渦街”原理研制成的流體振蕩式流量測量儀表。所謂“卡門渦街”現(xiàn)象就是在測量管道流動的流體中插入一根（或多根）迎流面為非流線型的旋渦發(fā)生體，當雷諾數(shù)達到一定值時，從旋渦發(fā)生體下游兩側交替地分離釋放出兩串規(guī)則的交錯排列的旋渦，這種旋渦稱為卡門渦街。在一定雷諾數(shù)范圍內，旋渦的分離頻率與旋渦發(fā)生體的幾何尺寸、管道的幾何尺寸有關，旋渦的頻率正比于管道流體流量，并可由各種型式的傳感器檢出，蒸汽流量計工作原理如圖1所示。

U---被測介質來流的平均流速；U1---發(fā)生體兩側的平均流速；

d---發(fā)生體迎流面的寬度；D---管道直徑。

不同介質對蒸汽流量計性能的影響*終體現(xiàn)在儀表系數(shù)的差異上，所以本文使用Fluent軟件建立蒸汽流量計的幾何模型，然后對不同介質下的流場進行仿真分析，并仿真得到不同介質下的儀表系數(shù)，*終通過實驗驗證得到空氣和水作為替代介質導致的與蒸汽實流標定得到的儀表系數(shù)的差異。

2、仿真模型與條件的設定

2.1 仿真模型

選擇DN100口徑的蒸汽流量計進行研究，利用Gambit軟件建立蒸汽流量計幾何模型并劃分網(wǎng)格，蒸汽流量計發(fā)生體橫截面網(wǎng)格如圖2所示。

Gx-軸向坐標；Gy-縱坐標；Gz-橫坐標。

圖2蒸汽流量計發(fā)生體橫截面網(wǎng)格圖

為了提高計算效率，渦街發(fā)生體處重點加密，其他區(qū)域適當?shù)南∈?。從圖2可以看出，渦街發(fā)生體所處流場網(wǎng)格均勻加密。通過加密畫法，靠近渦街發(fā)生體的橫截面網(wǎng)格較密，遠離渦街發(fā)生體而靠近管壁的網(wǎng)格較稀疏。

2.2 仿真條件設定

仿真選擇三種流體材質，分別為空氣和蒸汽兩種可壓縮流體以及不可壓縮的水，在Fluent中空氣和蒸汽材質通過設定氣體的密度選項來實現(xiàn)。對于不可壓縮流體選擇的密度為常數(shù)；空氣介質選擇默認密度1.225kg/m3，其密度設定為理想氣體，在迭代計算的過程中，根據(jù)氣體狀態(tài)方程壓強的變化修正流體的密度；蒸汽介質的密度根據(jù)IF－97公式，利用UDF編程設置。

仿真模型選擇RNGk－&epsilon；雙方程湍流模型，該模型可以很好地處理高應變率以及流線彎曲程度較大的流體流動，非常適合具有旋渦脫落現(xiàn)象的渦街流場仿真。

3 流場仿真分析

根據(jù)公式（1）可知，影響蒸汽流量計旋渦頻率的是發(fā)生體兩側的流速U1和發(fā)生體的結構，由于發(fā)生體結構尺寸是固定的，因此頻率只與U1相關，需要觀測在相同入口流速U的條件下U1變化來得到頻率的變化，而速度的變化必然會導致流體密度的變化，因此可觀測發(fā)生體兩側的密度云圖，來判斷可壓縮性對蒸汽流量計流速U1的影響，通過仿真得到如圖3（a）所示的不可壓縮流體發(fā)生體兩側的密度云圖和如圖3（b）所示的可壓縮流體發(fā)生體兩側的密度云圖。

由圖3可以看出，不可壓縮流體的密度在仿真過程中沒有發(fā)生變化，可壓縮流體的密度發(fā)生了變化，必然會導致兩側速度U1的變化。可壓縮流體經(jīng)過發(fā)生體后密度變小會導致U1變大。

根據(jù)圖3得到的結論，對蒸汽流量計進行蒸汽、空氣和水三種介質下的軟件仿真，設置三種介質的入口流速均為50m/s，取渦街發(fā)生體迎流面?zhèn)壤庵悬c與管壁連線，如圖2中線段ab所示。取該線上的速度值，將蒸汽、空氣和水三種介質下的速度曲線進行比較，結果如圖4所示。

從圖4中可以看出，在靠近渦街發(fā)生體的位置，可壓縮流體流速明顯大于不可壓縮流體流速，且空氣的流速要大于蒸汽介質的流速。因此空氣介質受氣體可壓縮性的影響較大。

蒸汽流量計的計量性能*終反映到儀表系數(shù)上，蒸汽流量計兩側的旋渦頻率決定了儀表系數(shù)的大小，圖5為仿真得到的蒸汽流量計渦流流場靜壓云圖。從圖中可以看出兩個明顯的脫落旋渦。圖中A區(qū)域靜壓大，B區(qū)域靜壓小。靜壓*小的位置是C處，也就是脫落旋渦的渦心位置。檢測渦街發(fā)生體下游1D處的靜壓變化得到如圖6所示的靜壓變化圖。

對圖6中靜壓數(shù)值進行快速傅立葉變換，得到如圖7所示的三種介質下的旋渦脫落頻率圖。

通過讀取圖7三種介質旋渦脫落頻率圖*高點的頻率，可以得到空氣介質的旋渦脫落頻率為1595Hz，蒸汽介質的旋渦脫落頻率為1579Hz，水介質的旋渦脫落頻率為1559Hz。代入公式（1）可以發(fā)現(xiàn)，蒸汽流量計在相同管道直徑相同入口速度的情況下在水介質中得到的儀表系數(shù)*小、蒸汽次之、空氣*大。說明空氣受氣體介質的可壓縮性影響大，在發(fā)生體兩側的密度變化率較蒸汽要大。

4 實驗驗證

為驗證仿真分析得到的結論，利用負壓法音速噴嘴氣體流量計量標準裝置、蒸汽實流計量標準裝置和水流量計量標準裝置對該結構類型的蒸汽流量計進行三種介質的實驗研究，各測試條件參數(shù)如表1所示。

由圖8可看出，在實驗過程中，空氣與水的儀表系數(shù)與仿真分析基本相符，但蒸汽介質的儀表系數(shù)要小，這主要是因為蒸汽介質的高溫使發(fā)生體的幾何尺寸發(fā)生變化導致的儀表系數(shù)的改變。

根據(jù)經(jīng)驗公式（4）：

式中：Kt為溫度為t時的儀表系數(shù)；K20為20℃時的儀表系數(shù)；ζ為線膨脹系數(shù)。

由公式（4）可以知道隨著溫度的升高，儀表系數(shù)會減小，因此就出現(xiàn)了圖8所示實驗數(shù)據(jù)與圖7仿真頻率計算出的儀表系數(shù)的微小差異。

利用Fluent軟件實現(xiàn)了蒸汽流量計在不同介質下的流場仿真，根據(jù)卡門渦街的產生機理，對比分析了空氣、蒸汽和水三種不同介質條件下的流場，仿真結果表明隨著可壓縮性的增強，蒸汽流量計的儀表系數(shù)隨之變大，因此在蒸汽流量計的*次或者后續(xù)檢定中盡量采用與工況相同的介質進行標定。